עמוד:280

הכוח המגנטי, שדה מגנטי של תיל, כריכה וסילונית זמן המחזור של תנועת החלקיק הוא : . זמן מחזור זה, ולכן גם התדירות והמהירות הזוויתית, אינם תלויים במהירות התנועה של החלקיק וגם לא ברדיוס מסלולו . נציין שעל עקרון התנועה במסלולים מעגליים של גופים טעונים בשדה מגנטי אחיד, מבוססים כמה ממאיצי החלקיקים הגורמים לחלקיקים לנוע במהירויות גבוהות . חלקיק טעון שנע בזווית ביחס לקווי השדה המגנטי כאשר חלקיק נע בזווית כלשהי ביחס לקווי השדה, נוכל לפרק את וקטור המהירות לרכיבים : רכיב המקביל לשדה המגנטי ורכיב הניצב לשדה . על רכיב המהירות בכיוון המקביל לשדה לא פועל כוח מגנטי , ולכן בציר זה גודל המהירות וכיוונה נשמרים . במקרה זה השדה אינו מבצע עבודה והמהירות והאנרגיה הקינטית אינם משתנים . על רכיב המהירות בכיוון הניצב לשדה פועל כוח בניצב למהירות ולווקטור השדה , לכן תיווצר תנועה מעגלית במישור y - z הניצב לווקטור השדה . משילוב שתי התנועות יחד ) ובשל אי תלות שלהן ( מתקבלת תנועה במסלול של "בורג" . נוכל לחשב את רדיוס סיבוב התנועה הבורגית בעזרת החוק השני של ניוטון : וכן את זמן המחזור של התנועה המעגלית : מרחק ההתקדמות במקביל לשדה במשך זמן מחזור אחד מכונה פסיעה . הפסיעה מסומנת באות P , ונחשב אותה בעזרת רכיב המהירות המקביל וזמן המחזור : רכיב ניצב לשדה α Bα v = v sin רכיב מקביל לשדה α v = v cos Y X Z q + + B ציר של התנועה הבורגית P = v T = v cos ⋅α 2 π m ⋅ ! qB פרק - Fig 9 a q + B PP 280 פרק 16 כוח על חלקיק טעון בשדה מגנטי

מטח : המרכז לטכנולוגיה חינוכית


לצפייה מיטבית ורציפה בכותר